Слайд 1ЛЕКЦИЯ 14
ПРОЦЕССЫ ПЕРЕНОСА
1. Диффузия газов. Закон Фика. Коэффициент
диффузии.
2. Теплопроводность газов. Уравнение Фурье.
Коэффициент
теплопроводности.
3. Внутреннее трение. Уравнение Ньютона. Коэффициент вязкости.
4. Сильно неравновесные открытые системы и процессы самоорганизации
Слайд 2Процессы переноса
При нарушении равновесия в системе из-за хаотичес-кого теплового движения
молекул возникают процессы переноса энергии (теплопроводность), вещества (диффузия) или импульса
(вязкое трение). Все эти процессы являются необратимыми, так как обусловлены хаотическим движением молекул .
Слайд 3Диффузия от латинского diffusio – распростране-ние, растекание –
взаимное проникновение соприкаса-ющихся веществ друг в друга, вследствие теплового движения
частиц вещества.
Диффузия происходит в направлении уменьшения концентрации вещества и ведет к его равномерному распределению по занимаемому объему.
Диффузия газов
Слайд 5Будем для краткости обозначать далее концентрацию n1 меченных молекул как
Слайд 6Физический смысл знака “ – “ в этом уравнении: поток
диффузии всегда направлен в сторону убывания концентрации (при
получаем ).
Найдем коэффициент диффузии.
Рассмотрим кубик единичного объема. В нем содер-жится n одинаковых молекул, которые движутся хаотично.
Для упрощения будем предполагать, что в каждом из направлений:
+x; -x
+y; -y
+z; -z
движется n/6 молекул.
Слайд 7 Поток частиц : это число молекул, проходящих
через площадку S единичной площади, перпендикулярную к их скорости, за
единицу времени. Возьмем площадку S единичной площади в качестве основания параллепипеда с высотой равной . Все молекулы, находящиеся в нем, пролетят через S за 1с. Легко подсчитать число этих молекул. Объем параллепипеда численно равен . Тогда
где - концентрация молекул;
- средняя скорость теплового движения.
Слайд 8 Мы видим, что поток J через площадку S пропорционален концентрации
n слева от площадки. Концентрация n зависит от координаты х.
Для подсчета J мы должны взять концентрацию в той области, откуда молекулы пролетят через площадку напрямую, без соударений, то есть в пределах длины свободного пробега λ.
- очень маленькая величина, то концентрации
и можно выразить через n(x) следующим образом:
Суммарный поток газа Jх в положительном направлении оси х является разностью двух потоков этого газа в противоположных направлениях:
В итоге
Слайд 10Из сравнения выражений:
находим коэффициент диффузии
Зависимость от
давления и температуры.
при T = const и
при p = const
Слайд 11Теплопроводность. Закон Фурье.
Если различные части системы имеют разные
температуры (газ неравномерно нагрет), то возникает поток тепла от более
нагретой части газа к менее нагретой. Это явление называют теплопроводностью.
Мы будем рассматривать стационарный процесс, когда разность температур не меняется со временем.
Рассмотрим газ, заключён-ный между двумя парал-лельными стенками, имею-щими разную температуру Та и Тб
Слайд 12Направление потока тепла
Температура убывает вдоль оси x, то есть существует
градиент температуры
Слайд 13 Экспериментально полученный закон Фурье показывает, что поток тепла
через единичную площадку, перпендикулярную направлению потока,
равен
где - коэффициент теплопроводности. Знак «-» означает, что поток тепла направлен в сторону убывания температуры:
Найдем коэффициент теплопроводности .
Рассмотрим поток тепла за единицу времени через единичную площадку S, расположенную перпендикулярно к направлению потока.
Слайд 14Отступим влево и вправо на от поверхности S,
расположенной в точке x. В интер-валах
и
энергия
меняется, так как там нет столкновений.
Количество энергии (тепла), переносимого через единичную площадку S за одну секунду равно разности двух встречных потоков:
, где
- поток молекул, - энергия одной молекулы.
молекул не
S
, где - молярная
теплоем-кость при V=const, а - удельная теплоемкость, то
где - масса одной молекулы.
Тогда
Слайд 17Окончательно
Сравнивая с законом Фурье
,
получаем выражение для коэффициента теплопроводности
(учтено, что ρ=m0n)
Слайд 18Зависимость от давления и температуры.
Подставим значения
и
Из полученного выражения можно сделать вывод, что
не зависит от давления (р). Однако это справедли-во, когда . - расстояние между пластинами с разной температурой. Если (термос, сосуд Дьюара), .
Слайд 19Внутреннее трение. Вязкость газов
Вязкость газов (жидкостей) – это
свойство, благо-даря которому выравниваются скорости движения различных слоев газа. В
природе это приводит к стиханию бурь, смерчей, торнадо.
Пусть в покоящемся газе вдоль оси х движется пластинка со скоростью , причём
( – средняя скорость теплового движения молекул). Пластинка увлекает за собой прилегающий
слой газа, тот увлекает соседний слой и так далее. Весь газ делит- ся на тонкие слои, скользящие тем медленнее, чем дальше они от движущейся пластинки. Вторая пластинка неподвижна.
Слайд 20Раз слои газа движутся с разными скоростями, возникает трение.
Выясним причину
трения в газе.
Каждая молекула газа в слое принимает участие в
двух движениях: тепловом (хаотическом) и
направленном (упорядоченном). Так как направление теплового движения хаотически меняется, то в среднем вектор тепловой скорости равен нулю. При направленном движении все молекулы в слое будут дрейфовать с постоянной для слоя скоростью .
Слайд 21 Средний импульс отдельной молекулы в слое определяется только
дрейфовой скоростью слоя
Но так как молекулы участвуют в тепловом движении, они будут переходить из слоя в слой. При этом они будут переносить с собой импульс упорядоченного движения, что будет приводить к изменению импульсов обоих слоев. В примере на рисунке при переходе молекул из слоя 1 в слой 2 суммарный импульс упорядоченного движения слоя 2 уменьшается так как Переход молекул из слоя 2 в слой 1 приводит к увеличению суммарного импульса упорядоченного движения слоя 1.
Слайд 22Обозначим импульс слоя 1 - , слоя 2
- . Сказан-
ное запишем математически:
,
По 2-ому закону Ньютона . Следовательно,
; ;
и - силы трения между слоями газа, движущимися с разными скоростями. Отсюда и название – внутреннее трение.
Слайд 23 Закон вязкости был открыт И. Ньютоном в 1687 г:
Импульс,
переносимый за 1с через площадку единичной площади, перпендикулярную направлению переноса
(то есть параллельной слоям), равен:
где
- коэффициент вязкости
- градиент скорости упорядоченного движения,
вычисляемый по направлению, перпендикулярному движению слоев.
Рассчитаем коэффициент вязкости.
Слайд 24Коэффициент вязкости.
Импульс одной молеку-лы
Поток импульса упоря-
доченного движения Jm0u через единичную
площадку за единицу времени:
(чертеж повернут на 900)
Слайд 26Зависимость от давления и температуры
Подставим значения
и
Из полученного выражения можно сделать вывод, что
не зависит от давления (р), но зависит от температуры
Слайд 27СИЛЬНО НЕРАВНОВЕСНЫЕ ОТКРЫТЫЕ СИСТЕМЫ И ПРОЦЕССЫ САМООРГАНИЗАЦИИ
Любая закрытая система стремится
к состоянию термодинамического равновесия, при этом ее энтропия стремится к
максимуму (беспорядок и хаос нарастает). На основании этого Клаузиус выдвинул гипотезу о тепловой смерти Вселенной. Но закрытые системы — это идеализация. Все наблюдаемые системы во Вселенной — открытые. Во многих сферах вместо нарастания хаоса мы наблюдаем эволюционные процессы приводящие к упорядочению и усложнению организации. Такие процессы, называемые самоорганизацией, рассматривает термодинамика открытых систем.
Это системы, обменивающиеся с окружающей средой веществом, энергией или информацией.
Слайд 29Необходимыми условиями для возникновения самоорганизации в системах являются следующие:
1. Система
должна быть открытой, потому что закрытая система, в конечном счете,
должна прийти в состояние максимального беспорядка, хаоса, дезорганизации;
2. Открытая система должна находиться достаточно далеко от точки термодинамического равновесия. Если система расположена вблизи от точки термодинамического равновесия, то со временем она неизбежно приблизится к ней и, в конце концов, придет в состояние полного хаоса;
Слайд 303. Фундаментальным принципом самоорганизации служит возникновение порядка через флуктуации. Флуктуации
или случайные отклонения системы от среднего положения в открытых системах
благодаря неравновесности со временем возрастают и, в конце концов, приводят к “расшатыванию” прежнего порядка и возникновению нового. Этот процесс характеризуется как принцип образования порядка через флуктуации.
4. Возникновение самоорганизации опирается на положительную обратную связь. Согласно принципу положительной обратной связи, изменения появляющиеся в системе не устраняются, а усиливаются, накапливаются, что приводит, в конце концов, к возникновению нового порядка и структуры.
Слайд 315. Самоорганизация может начаться лишь при достижении системой некоторых критических
параметров. Для каждой самоорганизующейся системы эти критические параметры свои.